下面用安培環(huán)路經理來分析幾種常見的磁路的磁場強度。

首先是環(huán)形磁場的磁場強度，如圖所示，環(huán)形磁芯繞有N條線圈，通過的電流為I，環(huán)形磁芯的截面積為A，平均周長為l，半徑為r。所以根據(jù)閉合曲線的積分，∮Hdl=Hl=2πr*H，而所包圍的閉合曲線所包圍的電流∑I=I*N，于是 H*2πr=Hl=In，可以得到H=IN/2πr=IN/l，這就是環(huán)形磁芯的磁場強度的表達式。

第二種，單導線的磁場，單跟載流導體輸入電流為I，那么導線的中心為原點，沿半徑方向為x軸方向。在導線內部可以推導的出內部的磁場強度

，r是導線的半徑。那么在導線外也可以推導得出Hx=I/2πx，可以得到當x=r的時候Hx會最大值。也就是說磁場強度在導線的邊界處是最大點，也在那一點發(fā)生了突變。

第三種情況是兩根同一相反方向電流的導體間的磁場，可以用右手定則來判斷。在導線的中間，他們磁場互相疊加，磁場強度最強，在導線的外側磁場強度越來越弱。

第四種情況是變壓器線圈間的磁場。那么高頻變壓器的話，通常有原邊繞組，原副邊繞組的填充物和副邊繞組等組成。那么原邊繞組的磁式和原副邊繞組磁式應該是平衡鐵相等的。我們以原邊繞組的起始點為坐標原點，也就是x等于零點。那么就可以得到如下圖所示的磁場強度的H分布情況，在原邊繞組的區(qū)域，磁場強度線性增長，到達了原副邊繞組的填充物之間，由于不包圍電流，磁場強度 H不再變化。而當x進入了副邊繞組的區(qū)域，由于原副邊繞組磁場是抵消的，磁場強度 H線性下降。到了副邊繞組接觸的時候，所包圍的磁式又是代數(shù)和等于0，所以磁場強度H又回到了零點。

下面我們來研究一下磁場強度的單位，國際單位制，磁場強度單位是安培/每米，A/m，實用單位也就CGS制，他是奧斯特，即安培/厘米，簡稱Oe。那么

，

所以我們根據(jù)

，那么μ0的定義是1Gs/1Oe，經過運算以后就等于

。從μ0的定義我們可以看出來，μ0就是1Gs/1Oe，可以看出來奧斯特的意義是什么。

下面我們對磁導率單位進行推導。

根據(jù)定義，μ=B/H那么B的單位是

，H的單位是

。 經過計算以后，分子上是Wb，分母上是A*m。

我們看下面的公式，根據(jù)電磁感應定理

，那么這是磁路當中的表達式。那么等于

這是電路當中的感應電動勢的表達式。經過變換以后，我們可以看到-edt=NdФ=Ldi，edt我們稱為伏秒或者叫磁通的伏秒面積。所以磁通實際上就是伏秒面積，這樣一來我們再回到μ的推導式里面去，所以

，我們把V/A就等于電阻的歐姆，那么也是分子上就是Ωs除以分母上的m，Ωs就是電感的單位亨利，所以μ的話最終的單位是H/m。

上面是三種典型波形的伏秒面積。那么第一種是直流，第二種是正弦波，第三種是鋸齒波。可以得到第一種和第三種，隨著時間的積分，它是永遠大于0的，而只有第二種是會歸0的，所以只有正弦波面積才能歸零的這樣的積分才能在磁性元件當中才能可以應用，否則的話都會引起磁性的飽和。